) around the mass number or = 109, our simulation also produces a second broadening around or = 125 that is in agreement with the experimental data obtained by Belhafaf et al. These results are a consequence of the characteristics of the neutron emission, the variation in the primary fragment mean kinetic energy, and the yield as a function of the mass.]]>
) alrededor del numero másico o = 109, nuestra simulación también produce un segundo ensanchamiento alrededor de o = 125, en concordancia con los datos experimentales obtenidos por Belhafaf et al. Estos resultados son consecuencia de las características de la emisión de neutrones, la variación de la energía cinética media y el rendimiento de los fragmentos primarios en función de la masa.]]>
Investigación
Monte Carlo simulation for fragment mass and kinetic energy distributions from the neutron-induced fission of 235U
M. Montoyaª,b, E. Saettoneb, and J. Rojasª,c
ª Instituto Peruano de Energía Nuclear, Av. Canadá 1470, Lima 41, Perú.
b Facultad de Ciencias, Universidad Nacional de Ingeniería, Av. Tupac Amaru 210, Apartado 31-139, Lima, Perú.
c Facultad de Ciencias Físicas, Universidad Nacional Mayor de San Marcos, Av. Venezuela s/n, Apartado Postal 14-0149, Lima -14, Perú.
]]>
Recibido el 8 de enero de 2007 Aceptado el 23 de agosto de 2007
Abstract
The mass and kinetic energy distribution of nuclear fragments from the thermal neutron-induced fission of 235U have been studied using a Monte Carlo simulation. Besides reproducing the pronounced broadening on the standard deviation of the final fragment kinetic energy distribution (σe ) around the mass number = 109, our simulation also produces a second broadening around = 125 that is in agreement with the experimental data obtained by Belhafaf et al. These results are a consequence of the characteristics of the neutron emission, the variation in the primary fragment mean kinetic energy, and the yield as a function of the mass.
Keywords: Monte Carlo; neutron induced fission; 235U; standard deviation.
Resumen
Mediante la simulación con el método Monte Carlo, fue estudiada la distribución de masas y energía cinética de los fragmentos de la fisión inducida por neutrones térmicos del 235U. Además de reproducir el ensanchamiento pronunciado en la desviación estándar de la distribucion de la energía cinética de los fragmentos finales (σe) alrededor del numero másico = 109, nuestra simulación también produce un segundo ensanchamiento alrededor de = 125, en concordancia con los datos experimentales obtenidos por Belhafaf et al. Estos resultados son consecuencia de las características de la emisión de neutrones, la variación de la energía cinética media y el rendimiento de los fragmentos primarios en función de la masa.
Descriptores: Monte Carlo; fisión inducida por neutrones; 235U; desviación estándar.
1. O. Hahn and F. Strassmann, Naturwissenschaften 27 (1939) 11. [ Links ]
2. L. Meitner and O. R. Frisch, Nature (London) 143 (1939) 239. [ Links ]
3. K. Pomorski and J. Dudek, Phys.Rev.C 67 (2003) 044316. [ Links ]
4. M. Bostereli, E.O. Fiset, J.R. Nix, and J.L. Norton, Phys. Rev. C 5 (1972) 1050. [ Links ]
5. K.H. Schmidt, J. Benlliure, and A.R. Junghans, Nucl.Phys. A 693 (2001) 169. [ Links ]
6. P. Möller, D.G. Madland, A.J. Sierk, and A. Iwamoto, Nature 409 (2001) 785. [ Links ]
7. F. Dickmann and K. Dietrich, Nucl. Phys. A 129 (1969) 241. [ Links ]
8. B. D.Wilkins, E.P Steinberg, and R.R. Chasman, Phys. Rev. C 14 (1976)1832. [ Links ]
9. R. Brissot et al.,Proc- 4th Symp. On Physics and Chemistry of Fission; Juelich, 1979 (IAEA, Vienna, 1980) Vol. 2, p.99. [ Links ]
10. D. Belhafaf et al., Z Physik A -Atoms and Nuclei 309 (1983) 253. [ Links ]
11. C. Wagemans, The Nuclear fission Process CRC Press, Brusels (1998)288. [ Links ]
12. K. Nishio, Y. Nakagome, H. Yamamoto, and I. Kimura Nucl. Phys. A 632 (1998) 540. [ Links ]
13. M.M. Woolfson and G.J.Pert, An Introduction to Computer Simulation (Oxford University Press, 1999). [ Links ] ]]>1939272711193914314323920036767044316197255105020016936931692001409409785196912912924119761414183219802991983309309253199828819986326325401999
or = 109, our simulation also produces a second broadening around 
) around the mass number 
= 109, our simulation also produces a second broadening around